Форма импульса: Первый (вопрос, .который, естественно, возникает (при рассмотрении такой -системы, - это оптимальная форма для s(t). Для того чтобы увидеть, какими соображениями надо руководствоваться три выборе s(t), рассмотрим S(t). В этом интервале если положить, что п-й импульс был послан положительным, можно написать: где (выбор плюса или минуса в рассмотренной сумме зависит от знака импульсов.

Подставляя это выражение для S(t).в (П2), "получим: откуда. (Первый член травой части уравнения (П4) может быть назван сигнальным членом. При отсутствии шумов на выходе устройства записи на ленту положительное v(0) будет означать, что посланный импульс был равен нулю, а отрицательное v(0) будет означать, что посланный импульс равен "1".

Однако v (T) и v(-Т) в v(nT) обусловлены импульсами и поэтому могут быть названы членами первого порядка интерференции. Подобным образом обусловлены импульсами (п-2) и (п + 2) и соответствуют членам "интерференции второго порядка". Теперь, аналогично тому как было найдено и(0), определим v (Т) и и(-Т)-члены интерференции первого порядка. Будем считать, что члены интерференции, начиная со второго и выше, настолько малы, что ими можно пренебречь.

Теоретический предел плотности записи информации на магнитный носитель: Конечный предел количества двоичных единиц информации, накопленных магнитным способом, возникает в результате возмущений, вызванных тепловыми колебаниями на магнитной поверхности. Так что направление намагниченности однодоменной частицы подвергается спонтанному изменению при любой конечной температуре, причем вероятность этого изменения на единицу времени сильно зависит от температуры, объема и коэрцитивной силы частицы.

Время температурной релаксации, т. е. среднее время, в течение которого момент частицы поддерживает ее ориентацию, выражается формулой. Установлено, что двоичная единица информации может иметь объем, достаточно большой для того, чтобы сделать То порядка нескольких десятков лет ори температуре среды, которую мы называем комнатной температурой. Louis Neel рассмотрел случай сферических частиц железа, для которых кристаллическая анизотропия является источником коэрцитивной силы.